为磁荷密度

mrdrLgm2rdr

dHZcos22

4r0l20ll

mLgrdr

20rL



m为磁荷密度；

mLg

Hz

20



rdr

r

L

322g

0mLg1

20Lg









1

32r2L2g



m0m

在空气中，Hz

0

,0为磁体表面磁化强度；



 12



Lg1

BzBr1

2

r2L2g

将另一尺寸相同的圆饼磁体的中心置于P点，则两磁体的气隙密度Bg为：

Lg/r

Bg2Bz20.96Bz0.96Br1

2L/rg





则两磁体间吸引力为

F

BgSg249635000B

Lgr0.96Br

Sg1

25000Lrg

2Sg 

Sg：汽隙面积； Bg：气隙内磁密； Br：剩磁；

设固定磁体与平衡位置间的距离为a 所以：Lgxa;

2

xa/r0.96S FxBr1g

25000

xa

载流回路系统的能量，假设导磁媒质为线性

两个回路C1,C2它们中通以电流，分别为i1,i2。设开始时电流为零。最终电流为I1,I2

假设我们按照，如下过程建立磁场：

第一步：维持i1为零，使i1由零增大到I1。这时在dt时间内，回路1中，外源需做功，dW11e1i1dt 根据法拉第电磁感应定律有

e1

d1121d11

dtdt

所以dW11i1d11L1i1di1

因为回路2中无电流，所以外源没有做功。

上面式中dW的下标的第一个数字表示步数，第二个数字表示回路。第二步：维持i1I1不变，使i2由0到I2。这时，在dt时间内，两个回路所作的功分别为：dW21e1I1dtI1d12M12I1di

dW22e2I2dtI2d22L2I2di2

建立两个回路系统所做的功为：

WmW11W21W22dW11dW21dW22

112

L1I12M12I1I2L2I2 22

对于n个电流回路的情况，可以推知其磁场能量为

WmIkk

2k1

在磁场中，我们还可以求得用场量表示的磁场能量表达式，即

Wm

HBdV 2v

(2)关于线圈中电流产生的磁场对铁芯的磁化作用设铁芯在电磁线圈产生的磁场中被均匀磁化强度为JecI

引入表现磁导率，可得无铁芯存在时线圈中的磁场强度，H0Z为

H0zB0I/

B0为线圈中z0向的平均磁通密度

磁场强度H,磁通密度B，磁化浓度M，磁极化强度J，退磁因子n

B0H,J0M,H

0

电磁铁铁芯，磁极化强度JecIB0I/n，

B0I0.4nI,n为每厘米长度的匝数；

则铁芯线圈中电流磁化后在空间一点产生的r向与z向磁通密度为

BrJecIFrr,z,BzJecIFrr,z

其中

Frr,zfrr,a,zd，Frr,zfzr,a,zd