第３２卷第６期
Ｎｏ．６２０１２年６月
Ｎｕｃｌｅａｒ
Ｅｌｅｃ咖ｉｃｓ＆Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ核电子学与探测技术
Ｖｏｌ，３２Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇ）ｒ
Ｊｕｎｅ．
２０１２
０ｃ粒子间接探测技术原理简介
刘建忠，王勇，姚小丽，刘惠英，周彦坤
，
（中国辐射防护研究院，山西太原０３０００６）
摘要：介绍了一种ｄ粒子间接探测技术原理，解决某些场合直接测量ａ粒子的难题。ｄ粒子在空
气中产生的离子数与ａ粒子的注量和能量之积成正比，通过收集俚粒子在空气中产生的电离离子的方法，来间接测量ｄ粒子，根据所测电离电流估算ｄ核素的活度。根据测量原理，设计制作了一套间接测量ａ粒子的实验装置，并进行了实验验证。结论表明间接ｄ测量技术原理可行，测量结果可靠，对ａ粒
子有较好的响应。
关键词：ｎ粒子；间接测量；电离电流
中图分类号：０
５７１．３２
文献标志码：
Ａ
文章编号：０２５８ＪＤ９３４（２０１２）０６ＪＤ６８２．ｃ１４
测量电离电流来估算伐核素的活度，实现仪表面污染间接测量。这种间接测量ｄ粒子的方法称为长距ａ测量技术¨。４Ｊ。
这种Ⅸ探测技术是用收集仪粒子在空气中产生的电离离子的方法，间接测量ａ粒子，根据所测电离电流估算ａ放射性核素的活度。这种间接的仪探测技术开辟了仪粒子测量的另一途径。
１探测原理
由于仅粒子是重带电粒子，比电离非常大，在空气中将空气原子电离成正负离子对，其
缶上锄茎卜
中负离子是由中性空气分子俘获了一个自由电子形成的。空气分子的平均电离能约为３５
“，１个５ＭｅＶ的０【粒子在空气中大约可产生
图ｌ直接测量ａ粒子示意图
１．５×１０５个离子对。
ｄ粒子在空气中与空气原子相互作用产生
离子对生成后在空气中逐渐复合，复合过电离离子对，可以利用气流将被仅粒子电离的程的快慢由于具体条件不同而不同，尚无固定离子对输送一段距离（几十厘米至数米），通过
值。ｖｏｎＥｎ西ｅ通过实验给出了一个离子生成在空气中的寿命随时间的经验公式＂】：
收稿日期：２０１１—０４一１５
Ⅳ＝Ⅳｏ／（ｐ￡Ⅳ０＋１）。
（１）
作者简介：刘建忠（１９６９一），男，河南洛阳人，研究式中：Ⅳ为ｚ时刻的离子数，Ⅳ０为原始离子
员，本科，从事辐射监测和剂量学研究工作。
数，ｐ为复合系数。
６８２
经实验测试，在内径３．５ｃｍ的铝管中，ｐ＝２．４×１０～ｃｍ３／ｓ，离子有效半寿命期为４．６±ｌｓ，在风速适当的情况下，可将这些离子对载带至数十厘米甚至数米后还有相当数量的离子可供测量。由于离子与管壁不断碰撞，此值会明显低于自由空气中的离子寿命。
由于Ⅸ粒子在空气中产生的离子数与ａ粒子的注量和能量之积成正比，因此在已知能量的情况下测量这些离子对即可得到仅粒子的注量信息。
由于离子对在空气中能存在一段时间，如将其用气流携带一段距离进行测量，就实现了测量仪粒子的目的。测量原理如图２所示。
＿ｏ
正负离子对
气流
子
图２长距ｄ探测技术示意图
这种新颖的俚粒子探测技术测量的是流动空气中的正负离子电流，这些离子电流与ｄ辐射源或污染源的活度成正比，探测器与ａ源
的距离远大于０【粒子在空气中的射程，因而就
给设计各种仅探测器带来极大的方便。它对监测对象的表面形状没有严格要求，可以远距离测量，克服了传统仪探测器必须靠近污染源的严重不足，从而解决了许多传统仪探测器或测量方法难以解决或无法解决的实际问题。长距Ⅸ探测技术的优点主要体现在：
（１）可监测凹凸不平或不规则的表面（如各种工具表面）；（２）可监测小空腔的内表面（如管状或筒状物体的内表面）；（３）可监测较大面积的ｄ污染物（如工作服、人体等）；（４）适合监测常规探头无法接近的表面（如缝隙等）。
另外，它在扩大灵敏面积、监测对象种类（如固体、气体、液体、土壤）等方面也有诸多优
势。
２实验装置设计
根据上述测量原理，我们设计了一套实验装置来验证这种间接测量技术的可行性。实验装置主要由风扇室、离子捕集器、导管、样品室
和过滤装置等５部分组成，整个探测器结构示意图如图３所示。
空气流
●一空气流●卜
●卜一●卜－
１．风扇室；２．网栅式离子捕集器；
３．导管；４．样品室；５．过滤装置。图３间接ｄ测量实验装置结构示意图
２．１离子捕集器
离子捕集器是整个仪器的核心，也决定了整个探测器的灵敏度。其外形尺寸为１０６
ｍｍ
×１０６ｍｍ×６０
１１１Ｉｌｌ，呈扁方形，两侧开有通风
孔，内有３个栅网状电极（图４），有效通过尺寸
为６４ｎ蛐×６４ｍｍ，中间栅为高压电极，两边的
相连作为收集极（即信号栅）。离子捕集器结
构如图４所示。
图４离子捕集器结构示意图
２．２样品室
样品室的外形尺寸为１０６ｍｍ×１０６ｍｍ×
７０
ｍｍ。为防止样品污染实验装置，样品室底
板可以方便地更换和清洁。２。３风扇室
风扇室的尺寸与所选风扇ｌｏｏＦ２｜Ｊ３一Ｓ仪表用轴流风扇相匹配。１００砣ｒＪ３一Ｓ风扇额定电压为交流２２０Ｖ，频率５０／６０Ｈｚ。
２．４过滤装置
过滤装置由２个栅组成，外壳的两端开有①５４
ｍｍ的通风口，一端与样品室的入风口相连，另一端为大气人口。盒内栅与栅之间相距
约１０
ｚ砌，栅的结构与电离室栅基本相同。两
栅之间加直流捕集电压，通常为３２２Ｖ，相邻栅的电位相同。
６８３
３
间接测量仅粒子实验装置性能研究
由图５可以看出：离子捕集器高压在１５０
一３００
Ｖ之间均处于坪区，坪斜为
３．１饱和电流曲线
２．２７％／１００
Ｖ。本工作在以后的实验中电离室
将一块２３９Ｐｕ仅源置于样品室内出风口处，高压取值为２ｌＯ
Ｖ。
过滤装置电压加至５００Ｖ，在额定风扇电压条３．２实验装置的本底电流
件下用ＦＪ一３５６型静电计测出不同离子捕集器由于受环境辐射、气候等条件影响，间接ｄ电压情况下的电流值，图５为电流一电压关系测量装置的本底电流并不是一个固定值，而经曲线，即饱和电流曲线。
常波动在１ｌ一４４趴之间。最大值出现在夏秋之交，最低值出现在春末，年平均值为２６．４±
８．６
ｆＡ（，ｌ＝３１）。实际每次测量时的本底标准
误差均在１％左右（，ｌ≥２０）。
３．３实验装置的线性、灵敏度与探测限
作为仅粒子探测器必须知道其线性范围，否则难以进行实际使用。为检验实验装置的这一性能，选取４个活度差距较大的２３９Ｐｕｄ源，活度范围为１１．１３～４２６５．０Ｂｑ，分别测出电离电
图５实验装置饱和电流曲线
流，表ｌ列出了各Ⅸ源的有关参数及测出的相应电离电流值。
表ｌ拼ＰＩ衄源活度及电离电流
源编号
活度／Ｂｑ
净电离电流／队
刻度系数／Ｂｑ・￡Ａ．１
平均刻度系数／Ｂｑ・队－１
２５—４５４１１．１３
７１．６
０．１５５
Ｓ—０２３４
１０２．８６８１．２Ｏ．１５ｌ
∞一１９３
０．１５３
７４８．０４９５０．２
Ｏ．１５ｌ
２０一００３
４
２６５．Ｏ”３５０Ｏ．１５６
由表ｌ可知，若平均刻度系数取为０．１５３２Ｓｏ＋３ＳＤ＝２×０．７８
ｆＡ＋３ｘ３．３５ｆＡ＝１２．１５ｆＡ
Ｂｑ／ｆＡ，仅源活度从１０１Ｂｑ到４×１０３Ｂｑ之间，由＝１．８４Ｂｑ。
净电离电流测量值算得的源活度，误差不大于ＬＤ的置信概率为９７．７％，误判率为２％。由表ｌ所列数据可得到净电离电流ｙ０．１５％（单侧）。
（ｆＡ）与源活度菇（Ｂｑ）之间的直线回归方程：
），（ｆＡ）＝一Ｏ．６９７＋６．６１９菇（Ｂｑ）。
（２）
４结论
对活度为４２６５．０Ｂｑ的这个源，由于生成通过上面的实验证明，间接ｄ测量技术原的空间离子密度较大，复合较明显，电流测量值理可行，测量结果可靠，对仪粒子有较好的响较预期（直线回归）值偏低约３．２％。
应。这种测量技术避开了由于仪粒子射程太仪器的灵敏度可视作其直线方程的斜率。短的缺陷，解决了常规仅粒子测量工作中的难则实验装置的灵敏度为６．６１９
ｆＡ／Ｂｑ。
题，在辐射防护领域必将有广阔的应用前景。
仪器探测限的表达式为：
但这种探测器所测量的是电离电流的平均ｋ＝Ｋ＆＋％ｓＤ。
（３）
值，它不能区分粒子的来源和能量，也不能直接其中＆、ＳＤ分别为本底电流及样品电流给出粒子的表面发射率，另外，它受环境因素（包括本底）测量值的标准偏差，当样品的测量（气压、温湿度、灰尘等）的影响较大。因此，在值接近本底时，ＳＤ趋于Ｓ。。
实际应用中应以普查为主。
现以１１．１３Ｂｑ的源为例，测量时的本底电
参考文献：
流为（１４．８４±Ｏ．７８）ｆＡ，源的电流测量值为
（８６．４５±３．５３）￡Ａ。设疋＝２，％＝３，则：岛＝
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６８４
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Ｄｗ，Ａ１ｌ明ｄｅｒ硒，Ｂ蚴ｄｓ
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灿锄∞Ｎ《∞ａｌＬａｂｏｍ呻ＰｒｅｐｒｉｍＬＡ—ＵＲ一９ｌ—
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ＰｒｉＩＩｃｉｐｌｅ０ｆＡｌｐｈａＰａｒｔｉｄｅｓ
ＵＵＪｉ蛐一ｚｌｌｏｎｇ，ＷＡＮＧＹｏｎｇ，ＹＡＯＸｉａｏ—ｌｉ，ＵＵＨｕｉ—ｙｉＩｌｇ，ＺＨＯＵＹａＩｌ—ｋｕｎ
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ｆｏｒ蹦ｉａｌｉ∞胁【ｅｃｔｉ∞，．Ｉ钲ｙｕ觚０３０００６）
Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｉｎｓ伽舱ｐｌａｃｅｉｔｉｓｄ近ｉｃｕｌｔｙｔｏｍ醐吼ｌｒｅａｌｐｈａｐａｎｉｃｌｅｓｄｉｒｅｃｎｙ．Ｓｏ
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ｉｎｄｉｒｅｃｔｍｅ鹊ｕ托ＩＩ地ｎｔｐｒｉｒｌｃｉｐｌｅ
ｆｏｒｐａｒｔｉｃｌ∞ｉｓｉｎ协讨ｕｃｅｄ，ｗｈｉｃｈ∞ｌｖｅｓｔｈｅｐｍｂｌｅｍ．Ｉｏｎｓａｒｅ
ｐｒｏｄｕｃｅｄｗｈｅｎａｌｐｈａｐ砒ｉｃｌｅｓ蜘ｍ８ｐｏｒｔ
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ｃ肌ｂｅｉｈｄｉｒｅｃｔｌｙ
ｄｅｔｅｃｔｅｄｂｙｃｏⅡｅｍｉｎｇｔＩｌ船ｅｉｍ璩．Ｔｈｅｎ∞ｃｏｒｄｉｎｇ
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ｔｅｃｈｎｏｌｏ影ｐｒｉｎｃｉｐｌｅｉ８ｐｍｃｔｉｃａｂｌｅ．Ｔｈｅｍｅ船ｕ他ｄ托ｓｕｌｔｓｉｓ弛ｌｉａｂｌｅ舳ｄｉｔｈ鹊学∞ｄｒ∞ｐｏｎ８ｅ
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（上接第６５２页，ｃ∞ｔｉｎｕｅｄ舶ｍ
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Ｋｅｙ踟柑ｓ：ＨＥＵ；ｅｎｒｉｃｈｍｅｎｔ；ＩＳＯＣＳ
６８５
α粒子间接探测技术原理简介
作者：作者单位：刊名：英文刊名：年，卷(期)：
刘建忠， 王勇， 姚小丽， 刘惠英， 周彦坤， LIU Jian-zhong， WANG Yong， YAO Xiao-li， LIU Hui-ying ， ZHOU Yan-kun
中国辐射防护研究院,山西太原,030006核电子学与探测技术
Nuclear Electronics & Detection Technology2012,32(6)
1. MacArthur DW;Allander KS Long range Alpha Detector 1991
2. MacArthur DW;Allander KS;Bounds JA Small Long range Alpha Detector(LRiD)with Computer Readout 19913. MacArthur DW;Allander KS;McAtee JL Long range Alpha Detector for Contamination Monitoring 19914. MacArthur DW;McAtee JL Long range Alpha Detector(LRAD) 19915. 韩景泉 离子收集式α探测器[期刊论文]-原子能科学技术 1998(6)
6. MacArthur DW;Allander KS;Bounds JA Long range Alpha Detector 1992(03)7. Sharpe J Nuclear Radiation Detectors 1955
8. Watt DE;Ramsden D High Sensitivity counting Techniques 1964
9. MacArthur D.W.;Allander K.S. Alpha contamination monitoring of surfaces, objects, and enclosed areas[外文期刊]1993(4)
10. Johnson JD;Al lander KS;B(0)unds JA Long range Alpha Detector Sample Monitoring 1994(1-3)
引用本文格式：刘建忠. 王勇. 姚小丽. 刘惠英. 周彦坤. LIU Jian-zhong. WANG Yong. YAO Xiao-li. LIU Hui-ying. ZHOU Yan-kun α粒子间接探测技术原理简介[期刊论文]-核电子学与探测技术 2012(6)
第３２卷第６期
Ｎｏ．６２０１２年６月
Ｎｕｃｌｅａｒ
Ｅｌｅｃ咖ｉｃｓ＆Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ核电子学与探测技术
Ｖｏｌ，３２Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇ）ｒ
Ｊｕｎｅ．
２０１２
０ｃ粒子间接探测技术原理简介
刘建忠，王勇，姚小丽，刘惠英，周彦坤
，
（中国辐射防护研究院，山西太原０３０００６）
摘要：介绍了一种ｄ粒子间接探测技术原理，解决某些场合直接测量ａ粒子的难题。ｄ粒子在空
气中产生的离子数与ａ粒子的注量和能量之积成正比，通过收集俚粒子在空气中产生的电离离子的方法，来间接测量ｄ粒子，根据所测电离电流估算ｄ核素的活度。根据测量原理，设计制作了一套间接测量ａ粒子的实验装置，并进行了实验验证。结论表明间接ｄ测量技术原理可行，测量结果可靠，对ａ粒
子有较好的响应。
关键词：ｎ粒子；间接测量；电离电流
中图分类号：０
５７１．３２
文献标志码：
Ａ
文章编号：０２５８ＪＤ９３４（２０１２）０６ＪＤ６８２．ｃ１４
测量电离电流来估算伐核素的活度，实现仪表面污染间接测量。这种间接测量ｄ粒子的方法称为长距ａ测量技术¨。４Ｊ。
这种Ⅸ探测技术是用收集仪粒子在空气中产生的电离离子的方法，间接测量ａ粒子，根据所测电离电流估算ａ放射性核素的活度。这种间接的仪探测技术开辟了仪粒子测量的另一途径。
１探测原理
由于仅粒子是重带电粒子，比电离非常大，在空气中将空气原子电离成正负离子对，其
缶上锄茎卜
中负离子是由中性空气分子俘获了一个自由电子形成的。空气分子的平均电离能约为３５
“，１个５ＭｅＶ的０【粒子在空气中大约可产生
图ｌ直接测量ａ粒子示意图
１．５×１０５个离子对。
ｄ粒子在空气中与空气原子相互作用产生
离子对生成后在空气中逐渐复合，复合过电离离子对，可以利用气流将被仅粒子电离的程的快慢由于具体条件不同而不同，尚无固定离子对输送一段距离（几十厘米至数米），通过
值。ｖｏｎＥｎ西ｅ通过实验给出了一个离子生成在空气中的寿命随时间的经验公式＂】：
收稿日期：２０１１—０４一１５
Ⅳ＝Ⅳｏ／（ｐ￡Ⅳ０＋１）。
（１）
作者简介：刘建忠（１９６９一），男，河南洛阳人，研究式中：Ⅳ为ｚ时刻的离子数，Ⅳ０为原始离子
员，本科，从事辐射监测和剂量学研究工作。
数，ｐ为复合系数。
６８２
经实验测试，在内径３．５ｃｍ的铝管中，ｐ＝２．４×１０～ｃｍ３／ｓ，离子有效半寿命期为４．６±ｌｓ，在风速适当的情况下，可将这些离子对载带至数十厘米甚至数米后还有相当数量的离子可供测量。由于离子与管壁不断碰撞，此值会明显低于自由空气中的离子寿命。
由于Ⅸ粒子在空气中产生的离子数与ａ粒子的注量和能量之积成正比，因此在已知能量的情况下测量这些离子对即可得到仅粒子的注量信息。
由于离子对在空气中能存在一段时间，如将其用气流携带一段距离进行测量，就实现了测量仪粒子的目的。测量原理如图２所示。
＿ｏ
正负离子对
气流
子
图２长距ｄ探测技术示意图
这种新颖的俚粒子探测技术测量的是流动空气中的正负离子电流，这些离子电流与ｄ辐射源或污染源的活度成正比，探测器与ａ源
的距离远大于０【粒子在空气中的射程，因而就
给设计各种仅探测器带来极大的方便。它对监测对象的表面形状没有严格要求，可以远距离测量，克服了传统仪探测器必须靠近污染源的严重不足，从而解决了许多传统仪探测器或测量方法难以解决或无法解决的实际问题。长距Ⅸ探测技术的优点主要体现在：
（１）可监测凹凸不平或不规则的表面（如各种工具表面）；（２）可监测小空腔的内表面（如管状或筒状物体的内表面）；（３）可监测较大面积的ｄ污染物（如工作服、人体等）；（４）适合监测常规探头无法接近的表面（如缝隙等）。
另外，它在扩大灵敏面积、监测对象种类（如固体、气体、液体、土壤）等方面也有诸多优
势。
２实验装置设计
根据上述测量原理，我们设计了一套实验装置来验证这种间接测量技术的可行性。实验装置主要由风扇室、离子捕集器、导管、样品室
和过滤装置等５部分组成，整个探测器结构示意图如图３所示。
空气流
●一空气流●卜
●卜一●卜－
１．风扇室；２．网栅式离子捕集器；
３．导管；４．样品室；５．过滤装置。图３间接ｄ测量实验装置结构示意图
２．１离子捕集器
离子捕集器是整个仪器的核心，也决定了整个探测器的灵敏度。其外形尺寸为１０６
ｍｍ
×１０６ｍｍ×６０
１１１Ｉｌｌ，呈扁方形，两侧开有通风
孔，内有３个栅网状电极（图４），有效通过尺寸
为６４ｎ蛐×６４ｍｍ，中间栅为高压电极，两边的
相连作为收集极（即信号栅）。离子捕集器结
构如图４所示。
图４离子捕集器结构示意图
２．２样品室
样品室的外形尺寸为１０６ｍｍ×１０６ｍｍ×
７０
ｍｍ。为防止样品污染实验装置，样品室底
板可以方便地更换和清洁。２。３风扇室
风扇室的尺寸与所选风扇ｌｏｏＦ２｜Ｊ３一Ｓ仪表用轴流风扇相匹配。１００砣ｒＪ３一Ｓ风扇额定电压为交流２２０Ｖ，频率５０／６０Ｈｚ。
２．４过滤装置
过滤装置由２个栅组成，外壳的两端开有①５４
ｍｍ的通风口，一端与样品室的入风口相连，另一端为大气人口。盒内栅与栅之间相距
约１０
ｚ砌，栅的结构与电离室栅基本相同。两
栅之间加直流捕集电压，通常为３２２Ｖ，相邻栅的电位相同。
６８３
３
间接测量仅粒子实验装置性能研究
由图５可以看出：离子捕集器高压在１５０
一３００
Ｖ之间均处于坪区，坪斜为
３．１饱和电流曲线
２．２７％／１００
Ｖ。本工作在以后的实验中电离室
将一块２３９Ｐｕ仅源置于样品室内出风口处，高压取值为２ｌＯ
Ｖ。
过滤装置电压加至５００Ｖ，在额定风扇电压条３．２实验装置的本底电流
件下用ＦＪ一３５６型静电计测出不同离子捕集器由于受环境辐射、气候等条件影响，间接ｄ电压情况下的电流值，图５为电流一电压关系测量装置的本底电流并不是一个固定值，而经曲线，即饱和电流曲线。
常波动在１ｌ一４４趴之间。最大值出现在夏秋之交，最低值出现在春末，年平均值为２６．４±
８．６
ｆＡ（，ｌ＝３１）。实际每次测量时的本底标准
误差均在１％左右（，ｌ≥２０）。
３．３实验装置的线性、灵敏度与探测限
作为仅粒子探测器必须知道其线性范围，否则难以进行实际使用。为检验实验装置的这一性能，选取４个活度差距较大的２３９Ｐｕｄ源，活度范围为１１．１３～４２６５．０Ｂｑ，分别测出电离电
图５实验装置饱和电流曲线
流，表ｌ列出了各Ⅸ源的有关参数及测出的相应电离电流值。
表ｌ拼ＰＩ衄源活度及电离电流
源编号
活度／Ｂｑ
净电离电流／队
刻度系数／Ｂｑ・￡Ａ．１
平均刻度系数／Ｂｑ・队－１
２５—４５４１１．１３
７１．６
０．１５５
Ｓ—０２３４
１０２．８６８１．２Ｏ．１５ｌ
∞一１９３
０．１５３
７４８．０４９５０．２
Ｏ．１５ｌ
２０一００３
４
２６５．Ｏ”３５０Ｏ．１５６
由表ｌ可知，若平均刻度系数取为０．１５３２Ｓｏ＋３ＳＤ＝２×０．７８
ｆＡ＋３ｘ３．３５ｆＡ＝１２．１５ｆＡ
Ｂｑ／ｆＡ，仅源活度从１０１Ｂｑ到４×１０３Ｂｑ之间，由＝１．８４Ｂｑ。
净电离电流测量值算得的源活度，误差不大于ＬＤ的置信概率为９７．７％，误判率为２％。由表ｌ所列数据可得到净电离电流ｙ０．１５％（单侧）。
（ｆＡ）与源活度菇（Ｂｑ）之间的直线回归方程：
），（ｆＡ）＝一Ｏ．６９７＋６．６１９菇（Ｂｑ）。
（２）
４结论
对活度为４２６５．０Ｂｑ的这个源，由于生成通过上面的实验证明，间接ｄ测量技术原的空间离子密度较大，复合较明显，电流测量值理可行，测量结果可靠，对仪粒子有较好的响较预期（直线回归）值偏低约３．２％。
应。这种测量技术避开了由于仪粒子射程太仪器的灵敏度可视作其直线方程的斜率。短的缺陷，解决了常规仅粒子测量工作中的难则实验装置的灵敏度为６．６１９
ｆＡ／Ｂｑ。
题，在辐射防护领域必将有广阔的应用前景。
仪器探测限的表达式为：
但这种探测器所测量的是电离电流的平均ｋ＝Ｋ＆＋％ｓＤ。
（３）
值，它不能区分粒子的来源和能量，也不能直接其中＆、ＳＤ分别为本底电流及样品电流给出粒子的表面发射率，另外，它受环境因素（包括本底）测量值的标准偏差，当样品的测量（气压、温湿度、灰尘等）的影响较大。因此，在值接近本底时，ＳＤ趋于Ｓ。。
实际应用中应以普查为主。
现以１１．１３Ｂｑ的源为例，测量时的本底电
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（８６．４５±３．５３）￡Ａ。设疋＝２，％＝３，则：岛＝
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引用本文格式：刘建忠. 王勇. 姚小丽. 刘惠英. 周彦坤. LIU Jian-zhong. WANG Yong. YAO Xiao-li. LIU Hui-ying. ZHOU Yan-kun α粒子间接探测技术原理简介[期刊论文]-核电子学与探测技术 2012(6)