实验 核磁共振实验
在1946年，美国哈佛大学教授珀塞尔（E ²M ²Purcell ）和斯坦福大学教授布洛赫（F ²Bloch ），他们用不同的方法同时发现了核磁共振（nuclear magnetic resonance ），简称“NMR ”。由于这项发明工作是各自独立地完成的，因此两人分别获得了1952年的诺贝尔物理学奖。
如今，“NMR ”已在物理、化学、生物学、医学和神经学等方面获得了广泛的应用。在研究物质的微观结构方面已形成了一个科学分支——核磁共振波谱学。利用核磁共振成像技术，美国加州福尼亚大学洛杉机分校的教授们做出了老年痴呆症的脑电图，人们可以清楚地看到老年痴呆症患者大脑灰白质损失从轻微阶段发展到严重阶段的过程。因此2003年诺贝尔医学奖授予了两位研究“NMR ”的科学家：劳特波尔和彼德曼斯菲尔德。 实验目的
1．测定氢核（¹H ）的“NMR ”频率（υH ），理解“NMR ”的基本原理及其条件，精确测定出其恒定外加磁场的大小（B 0）。
2．测定氟核（19F ）的“NMR ”频率（υF ），测定氟原子的三个重要的参数－旋磁比（υF ）、朗德因子（g F ）、自旋核磁矩（μI ）。
实验原理
本实验以氢核和氟核为研究对象，下面以氢核为例，应用量子力学的理论，阐明核磁共振的基本原理。
概括地说，所谓“NMR ”，就是自旋核磁矩（μI ）不为零的原子核，在恒定外磁场的作用下发生塞曼分裂，这时如果在垂直于外磁场方向加上高频电磁场（射频场），当射频场的能量（h υ）刚好等于原子核两相邻能级的能量差时（ΔE ），则射频场的能量被原子核吸收，从而产生核磁共振吸收现象，称之为“NMR ”。
1、单个核的核自旋与核磁矩
原子核内所有核子的自旋角动量与轨道角动量的矢量和为P I ，其大小为 P I = I (I +1) ⑴ 其中I 为核自旋量子数，人们常称I 为核自旋，可取I = 0，1/2，1，3/2，„„。对氢核来说，I = 1/2。
由于自旋不为0的原子核有磁矩μ，它和核自旋P I 的关系为
μ=e g N P I ⑵ 2m P
式中m P 为质子的质量，g N 称为核的朗德因子，它决定于核的内部结构与特性，且是一个无量纲的量。大多数核的g N 为正值，少数核的g N 为负值，|g N | 的值在0.1~6之间。对氢44
核（即质子）来讲g N = 5.585694772。
把氢核放入外磁场B 中，可取坐标Z 方向为B 的方向。于是，核磁矩μ在外磁场B 方向的投影为
μB =e g N P IB ⑶ 2m P
P IB 为核的自旋角动量在B 方向投影值，由下式决定
P IB =M ⑷ M 为自旋磁量子数，M = I ，I -1，„„，-I 。I 一定时，M 共有2I +1个取值。
将公式⑷代入⑶得：
μB =e g N M =μN g N M ⑸ 2m P
式中μN =e ，称作核磁子，其数值计算得：μN =5.0575866³10-27J/T。 2m P
通常把μB max 称作核的磁矩，并记作
μ=g N I μN ⑹ 如以μN 为单位μ= g N I ，实验测出质子的磁矩μP =2.792847386μN 。
核磁矩μ与核自旋角动量P I 的比值叫作旋磁比（magnetogyric ratio），又称磁旋比或回磁比，原子核的旋磁比用γN 表示
由公式⑵有
γN =μP I γN =g μe g N =N N ⑺ 2m P
可见，不同的核其γN 是不同的，其大小和符号决定于g N ，也即决定于核的内部结构与特性。
2、核磁矩与恒定外磁场的相互作用能
由电磁学知道，磁矩为μ的核在恒定外磁场B 中具有势能：
E =-μ⋅B =-μB B =-g N μN MB =-γN MB ⑻
任何两个能级之间的能量差为
45
E (M 1) -E (M 2) =-g N μN B (M 1-M 2)
因氢核的自旋量子数I = 1/2，所以磁量子数M 只能取两个值，即1/2与 -1/2。核磁矩在外磁场B 方向上的投影也只能取两个值
1g N μN B （当M = -1/2时） 2
1 E 2=-g N μN B （当M = 1/2时） 2 E 1=+
如图1所示。
根据量子力学的选择定择，只有ΔM = ±1的两个能级之间才能发生跃迁，两个跃迁能级之间的能量差为
∆E =g N μN B =γN B 0 ⑼
这能量差又称能级的裂距，同一核能级的各相邻子能级（又称塞曼子能级）间的裂距是相等的。从公式⑼和核能级分裂图可知，相邻子能级间的能量差ΔE 与外磁场B 0的大小成正比。
3、核磁共振的条件
对于处于恒定外磁场B 0的氢核，如果在垂直于恒定外磁场B 0的方向上再加一交变电磁场B 1，就有可能引起氢核在子能级间的跃迁。跃迁的选择定则是磁量子数M 改变ΔM = ±1。
这样，当交变电磁场B 1（也称射频磁场）的频率υ所相应的能量h υ刚好等于氢核两相邻子能级的能量差ΔE 时，即
h ν0=g N μN B 0=γN B 0 ⑽ 则氢核就会吸收交变电磁场的能量，由M =
46 11的低能级E 1跃迁至M =-高能级E 2
，22
这就是核磁共振吸收条件。
由公式⑽可得发生核磁共振的条件
ν0=g N μN B 0γN B 0γN B 0== h h 2π
满足上式的υ0称作共振频率。如用圆频率ω0=2πν0表示，则共振条件可表示为 ω0=γN B 0 ⑾ 对于氢核，其旋磁比γN 是已知的。由上式可知，核磁共振条件取决于两个因素：γN （或者说g N ）和外磁场B 。，不同的原子核，其γN （或g N ）值不同，当然（即使B 一定）其共振频率υ0也不同。这就是用核磁共振方法了解甚至测量原子核某些特性的原因。此外，对同种核，若B 越大，其子能级间的裂距就加大，当然相应的共振频率υ0也会加大。
4、 核磁共振信号强度的分析
上面讲的是单个氢核在外磁场中核磁共振的基本原理。但实验中所用的样品（水）是大量同类（¹H ）核的集合，要维持核磁共振吸收的进行，就必须使处于低子能级上的原子核（¹H ）数多于高子能级的原子核（¹H ）数。
实际上，在热平衡的状态下，核在两个能级上的分布服从玻耳兹曼分布规律： N 2N 1=exp(-g μB ∆E ) =exp(-N N ) ⑿ kT kT
式中N 1为低子能级上的核数目，N 2为相邻高子能级上的核数目，ΔE 为两个子能级间的能量差，k 为玻耳兹曼常数，T 为绝对温度。
当g N μN B
N 2N 1=1-g N μN B B =1-γN ⒀ kT kT
此式表明：低能级上的核数目比高能级的核数目要略微多些，所以才能观察到核磁共振信号。
为了对此情况有一个数量概念，具体计算如下：设室温t =27℃，则T=273+27=300K。外磁场B 0=1特斯拉。样品为氢核（质子），其旋磁比γN =2.67522128MHz/T，k =1.38066³10-23J/K。将以上数值代入⒀式得 N 21=1-6. 78⨯10-6 或变成 N 1-N 2≈7⨯10-6 ⒁ N 1
此式说明：在室温下，每百万个1H 核总数中，两个子能级上的¹H 核数目之差N 1 -N 2 ≈7个，所观察的核磁共振信号完全是由这个核数目差值形成的。可见，核磁共振信号是何
47
等的微弱。
要想增强核磁共振信号，从式⒀可知，必须尽可能减小N 2/ N1比值，即要求外磁场B 尽可能地大。（早年核磁共振使用的B 为1.4T ，近年由于超导磁场的使用，B 可达14T ）。
值得指出的是，要想观察到明显的核磁共振信号，仅仅磁场强些还不行，磁场还必须在样品（¹H ）范围内高度均匀，否则磁场不论多么强也观察不到核磁共振信号。原因之一是核磁共振条件由公式⑾决定，如果磁场不均匀，则样品内各部分的共振频率（ω0）不同，对某个频率的交变磁场，将只有极少数核参与共振，结果信号被噪声所淹没，难以观察到核磁共振信号。
实验装置
本实验使用北京大华无线电仪器厂生产的“核磁共振实验仪”。该仪器由核磁共振探头、电磁铁及磁场调制系统、磁共振仪及高频计数器和示波器组成。实验系统接线如图2所示。
本实验装置
的原理方框图，
如图3所示。电
磁铁的激磁电流
1.5A －2.1A ，使
磁场B 达到几千
高斯，数字电压
表和电流表使得
磁场强度B 的调
节有个直观的显
示，恒流源保证
了磁场强度的高
度稳定。
1、图3中边
缘振荡器，用它
来提供射频磁场
B 1，振荡器的频率ν可以连续调节。其谐振频率由样品线圈的并联电容决定。所谓边缘振荡器是指振荡器被调谐在临界工作状态，这样不仅可以防止核磁共振信号的饱和，而且当样品有微小的能量吸收时，可以引起振荡器的振幅有较大的相对变化，从而提高了检测核磁共振信号的灵敏度。
2、图3中的射频放大器，由边缘振荡器输出的射频信号经放大后，一路输入检波器检波，另一路用以驱动频率计数器，显示输出频率ν（在十几兆赫范围）。
3、检波器：放大后的射频信号由检波器变换成直流信号。当射频信号的幅度发生变化时，这一直流信号也会发生变化（即幅度检波），它反映了核磁共振吸收信号的变化规律。
4、低频放大器：检波后的直流信号很弱（约数百微伏），低频放大器将这一信号放
48
大至足够值后送入示波器的Y 轴端。
5、调制振荡器：为了能在示波器上连续观测到核磁共振吸收信号，需要在样品所在的空间使用调制线圈来产生一个弱的低频交变磁场B m ，叠加到稳恒磁场B 上去，使得样品¹H 核在交流调制信号的一个周期内，只要调制场的幅度及频率适当就可以在示波器上得到稳定的核磁共振吸收信号。
6、移相器（调相）：它能将输至X 轴的信号相位改变0~180°，从而实现二者的同步扫描。当磁场扫描到共振点时，可在示波器上观察到两个形状对称的蝶形共振信号波形，它对应于调制磁场B m 一周内发生两次核磁共振，再通过调相把波形调节到示波器荧光屏中心并使两峰重合，这时¹H 核共振频率和磁场满足共振条件：ω0=γN B 0。 49
实验方法
公式⑾告诉我们，外磁场B 0一定时，共振频率ω0就是一定的。当ω=ω0时，样品吸收射频场的能量最大，即出现共振。观察共振现象的最好手段是示波器，但示波器只能观察交变信号，所以必须想办法使核磁共振信号交替地出现。有两种方法可以达到这一目的：一种是调场法，另一种是调频法，两种方法完全等效。根据NMR 条件ω0=γN B 0，通过固定ω而逐步改变B ，使之达到共振点，称之为调场法。其优点是简单易行，确定共振频率ω0较准确，缺点是需要安装亥姆霍兹线圈，很不方便，有时甚至不容许。通过固定B 而逐步改变ω的方法，称之为调频法。此法直观易懂，故实验采用调频法。具体作法如下：
1. 调频移相法：
在示波器采用外扫描工作方式时，其X 轴灵敏度为2－5V/DIV，Y 轴在0.1－2V/DIV选定B （1.5－2.1A ），逐步改变ω办法，使之达到共振点。同时，让一小的50Hz 正弦交流电（0.3－0.7A ）加到磁铁的调制线圈上，并同时分出一路，通过移相器接到示波器的X 轴，以实现二者的同步扫描，当磁场描到共振点时，可在示波器荧光屏上那股观察到如图4的两个对称的蝶型信号波形。它对应于调制磁场B m 一个周期内发生两次核磁共振的结果。再细心调解频率把波形调节到示波器荧光屏的中心位置，且使两峰等高、等宽、对称。再调节移相旋钮，使两峰重合，这时达到共振状态。
2．调频内扫法：
再示波器采用内扫描工作方式时，X 轴灵敏度为5毫秒/度，Y 轴灵敏度可根据信号幅度大小在0.1－0.5V 之间选择。为了便于观察共振信号，首先选定磁场电流1.5－2.1A ，再加射频场B 1和B m ，如图5所示。
固定B 0，让B 1的频率ω连续变化通过共振区，当ω=ω0=γB 0时，
即出现共振信号，50
由于技术上的原因，一般在磁场B 0上叠加－交变低频调制磁场B m ，使样品所在的实际磁
' 场为B 0＋B m ，如图5（a ）所示，相应的进动频率ω0=γ(B 0+B m ) ，此时只要将射频场
的角频率ω调节到ω0的变化范围内，则当B m 变化使B 0＋B m 扫过ω所对应的共振磁场B ¹时，则共振信号间距相等且相邻两信号时间间隔应为10毫秒，记录下此时的共振频率。如图5（b ）所示。
实验内容
1、用水做样品，观察质子（¹H ）的核磁共振吸收信号，并精确测量外磁场B 0。 实验时首先把被测样品装入边缘振荡器的回路中，并把这个含有样品的线圈放到稳恒磁场中。线圈放置的位置必需保证使线圈产生的射频磁场方向与稳恒磁场方向垂直。然后通过“调频法”观察质子（¹H ）的核磁共振吸收信号，并做记录。
通过“调频法”，测出与待测磁场相对应的共振频率νH ，可由公式⑾算出被测磁场强度：
B 0=' ' ω02πνH （15） =γH γH
式中γH 为质子旋磁比，γH =2. 6752213⨯102MHz/
2、用聚四氟乙烯棒样品，观察19F 的核磁共振现象，并测定其旋磁比γF ，朗德因子g F 和自旋核磁矩μI 。
由于本19F 的核磁共振信号比较弱，观察时要特别细心。应用“调频法”，找到共振吸收信号，测出射频频率νF 和相对应的磁场B F ，即可算出19F 的旋磁比γF 。在这里B F =B 0=2πνH
γH 代入下式：
γF =2πνF νF =γH （16） B F νH
其中νF 和νH 分别为19F 和1H 的共振频率，γH 是质子旋磁比。
由μI =g F μN (P I / ) =γF P I 可得：g F =γF （17），μN = 5.0507866 ³10-27J/T， μN
=h =1. 0545726⨯10-34J ²S 。 2π
因P I = I ， 由μI =g F μN (P I / ) 得：
51
μI =g F μN I =1g F μN （18） 2
式中I 为自旋量子数，19F 的I 为1/2。
为了培养独立工作能力，具体实验步骤由实验者自行拟定。
思考题
1、 做¹H 核的NMR 实验，为什么用水作样品？
2、 产生NMR 的条件是什么？
3、 B 0、B 1、B m 的作用是什么？如何产生？他们有什么区别？
4、 试述观测核磁共振的实验方法。（移相法和内扫法）
注意事项
1、磁极面是经过精心抛光的软铁，要防止损伤表面，以免影响磁场的均匀性。
2、样品线圈的几何形状和绕线状况，对吸收信号的质量影响较大，在安放时应注意保护，不要把保护罩脱掉，防止变形及破裂。
3、适当提高射频幅度可提高信噪比，然而过大的射频幅度会引起边缘振荡器的自激。
4、为延长系统使用寿命，关机前，磁场电流和扫场电流应调至空位，再关机！
参 考 文 献
[1] 陈泽民 《近代物理与高新技术物理基础——大学物理续编》 清华大学出版社2001.4
[2] 张孔时 丁慎训主编 《物理实验教程（近代物理实验部分）》清华大学出版社1991.7
[3] “核磁共振实验仪”使用说明书 北京大华无线电仪器厂 2001.12
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实验 核磁共振实验
在1946年，美国哈佛大学教授珀塞尔（E ²M ²Purcell ）和斯坦福大学教授布洛赫（F ²Bloch ），他们用不同的方法同时发现了核磁共振（nuclear magnetic resonance ），简称“NMR ”。由于这项发明工作是各自独立地完成的，因此两人分别获得了1952年的诺贝尔物理学奖。
如今，“NMR ”已在物理、化学、生物学、医学和神经学等方面获得了广泛的应用。在研究物质的微观结构方面已形成了一个科学分支——核磁共振波谱学。利用核磁共振成像技术，美国加州福尼亚大学洛杉机分校的教授们做出了老年痴呆症的脑电图，人们可以清楚地看到老年痴呆症患者大脑灰白质损失从轻微阶段发展到严重阶段的过程。因此2003年诺贝尔医学奖授予了两位研究“NMR ”的科学家：劳特波尔和彼德曼斯菲尔德。 实验目的
1．测定氢核（¹H ）的“NMR ”频率（υH ），理解“NMR ”的基本原理及其条件，精确测定出其恒定外加磁场的大小（B 0）。
2．测定氟核（19F ）的“NMR ”频率（υF ），测定氟原子的三个重要的参数－旋磁比（υF ）、朗德因子（g F ）、自旋核磁矩（μI ）。
实验原理
本实验以氢核和氟核为研究对象，下面以氢核为例，应用量子力学的理论，阐明核磁共振的基本原理。
概括地说，所谓“NMR ”，就是自旋核磁矩（μI ）不为零的原子核，在恒定外磁场的作用下发生塞曼分裂，这时如果在垂直于外磁场方向加上高频电磁场（射频场），当射频场的能量（h υ）刚好等于原子核两相邻能级的能量差时（ΔE ），则射频场的能量被原子核吸收，从而产生核磁共振吸收现象，称之为“NMR ”。
1、单个核的核自旋与核磁矩
原子核内所有核子的自旋角动量与轨道角动量的矢量和为P I ，其大小为 P I = I (I +1) ⑴ 其中I 为核自旋量子数，人们常称I 为核自旋，可取I = 0，1/2，1，3/2，„„。对氢核来说，I = 1/2。
由于自旋不为0的原子核有磁矩μ，它和核自旋P I 的关系为
μ=e g N P I ⑵ 2m P
式中m P 为质子的质量，g N 称为核的朗德因子，它决定于核的内部结构与特性，且是一个无量纲的量。大多数核的g N 为正值，少数核的g N 为负值，|g N | 的值在0.1~6之间。对氢44
核（即质子）来讲g N = 5.585694772。
把氢核放入外磁场B 中，可取坐标Z 方向为B 的方向。于是，核磁矩μ在外磁场B 方向的投影为
μB =e g N P IB ⑶ 2m P
P IB 为核的自旋角动量在B 方向投影值，由下式决定
P IB =M ⑷ M 为自旋磁量子数，M = I ，I -1，„„，-I 。I 一定时，M 共有2I +1个取值。
将公式⑷代入⑶得：
μB =e g N M =μN g N M ⑸ 2m P
式中μN =e ，称作核磁子，其数值计算得：μN =5.0575866³10-27J/T。 2m P
通常把μB max 称作核的磁矩，并记作
μ=g N I μN ⑹ 如以μN 为单位μ= g N I ，实验测出质子的磁矩μP =2.792847386μN 。
核磁矩μ与核自旋角动量P I 的比值叫作旋磁比（magnetogyric ratio），又称磁旋比或回磁比，原子核的旋磁比用γN 表示
由公式⑵有
γN =μP I γN =g μe g N =N N ⑺ 2m P
可见，不同的核其γN 是不同的，其大小和符号决定于g N ，也即决定于核的内部结构与特性。
2、核磁矩与恒定外磁场的相互作用能
由电磁学知道，磁矩为μ的核在恒定外磁场B 中具有势能：
E =-μ⋅B =-μB B =-g N μN MB =-γN MB ⑻
任何两个能级之间的能量差为
45
E (M 1) -E (M 2) =-g N μN B (M 1-M 2)
因氢核的自旋量子数I = 1/2，所以磁量子数M 只能取两个值，即1/2与 -1/2。核磁矩在外磁场B 方向上的投影也只能取两个值
1g N μN B （当M = -1/2时） 2
1 E 2=-g N μN B （当M = 1/2时） 2 E 1=+
如图1所示。
根据量子力学的选择定择，只有ΔM = ±1的两个能级之间才能发生跃迁，两个跃迁能级之间的能量差为
∆E =g N μN B =γN B 0 ⑼
这能量差又称能级的裂距，同一核能级的各相邻子能级（又称塞曼子能级）间的裂距是相等的。从公式⑼和核能级分裂图可知，相邻子能级间的能量差ΔE 与外磁场B 0的大小成正比。
3、核磁共振的条件
对于处于恒定外磁场B 0的氢核，如果在垂直于恒定外磁场B 0的方向上再加一交变电磁场B 1，就有可能引起氢核在子能级间的跃迁。跃迁的选择定则是磁量子数M 改变ΔM = ±1。
这样，当交变电磁场B 1（也称射频磁场）的频率υ所相应的能量h υ刚好等于氢核两相邻子能级的能量差ΔE 时，即
h ν0=g N μN B 0=γN B 0 ⑽ 则氢核就会吸收交变电磁场的能量，由M =
46 11的低能级E 1跃迁至M =-高能级E 2
，22
这就是核磁共振吸收条件。
由公式⑽可得发生核磁共振的条件
ν0=g N μN B 0γN B 0γN B 0== h h 2π
满足上式的υ0称作共振频率。如用圆频率ω0=2πν0表示，则共振条件可表示为 ω0=γN B 0 ⑾ 对于氢核，其旋磁比γN 是已知的。由上式可知，核磁共振条件取决于两个因素：γN （或者说g N ）和外磁场B 。，不同的原子核，其γN （或g N ）值不同，当然（即使B 一定）其共振频率υ0也不同。这就是用核磁共振方法了解甚至测量原子核某些特性的原因。此外，对同种核，若B 越大，其子能级间的裂距就加大，当然相应的共振频率υ0也会加大。
4、 核磁共振信号强度的分析
上面讲的是单个氢核在外磁场中核磁共振的基本原理。但实验中所用的样品（水）是大量同类（¹H ）核的集合，要维持核磁共振吸收的进行，就必须使处于低子能级上的原子核（¹H ）数多于高子能级的原子核（¹H ）数。
实际上，在热平衡的状态下，核在两个能级上的分布服从玻耳兹曼分布规律： N 2N 1=exp(-g μB ∆E ) =exp(-N N ) ⑿ kT kT
式中N 1为低子能级上的核数目，N 2为相邻高子能级上的核数目，ΔE 为两个子能级间的能量差，k 为玻耳兹曼常数，T 为绝对温度。
当g N μN B
N 2N 1=1-g N μN B B =1-γN ⒀ kT kT
此式表明：低能级上的核数目比高能级的核数目要略微多些，所以才能观察到核磁共振信号。
为了对此情况有一个数量概念，具体计算如下：设室温t =27℃，则T=273+27=300K。外磁场B 0=1特斯拉。样品为氢核（质子），其旋磁比γN =2.67522128MHz/T，k =1.38066³10-23J/K。将以上数值代入⒀式得 N 21=1-6. 78⨯10-6 或变成 N 1-N 2≈7⨯10-6 ⒁ N 1
此式说明：在室温下，每百万个1H 核总数中，两个子能级上的¹H 核数目之差N 1 -N 2 ≈7个，所观察的核磁共振信号完全是由这个核数目差值形成的。可见，核磁共振信号是何
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等的微弱。
要想增强核磁共振信号，从式⒀可知，必须尽可能减小N 2/ N1比值，即要求外磁场B 尽可能地大。（早年核磁共振使用的B 为1.4T ，近年由于超导磁场的使用，B 可达14T ）。
值得指出的是，要想观察到明显的核磁共振信号，仅仅磁场强些还不行，磁场还必须在样品（¹H ）范围内高度均匀，否则磁场不论多么强也观察不到核磁共振信号。原因之一是核磁共振条件由公式⑾决定，如果磁场不均匀，则样品内各部分的共振频率（ω0）不同，对某个频率的交变磁场，将只有极少数核参与共振，结果信号被噪声所淹没，难以观察到核磁共振信号。
实验装置
本实验使用北京大华无线电仪器厂生产的“核磁共振实验仪”。该仪器由核磁共振探头、电磁铁及磁场调制系统、磁共振仪及高频计数器和示波器组成。实验系统接线如图2所示。
本实验装置
的原理方框图，
如图3所示。电
磁铁的激磁电流
1.5A －2.1A ，使
磁场B 达到几千
高斯，数字电压
表和电流表使得
磁场强度B 的调
节有个直观的显
示，恒流源保证
了磁场强度的高
度稳定。
1、图3中边
缘振荡器，用它
来提供射频磁场
B 1，振荡器的频率ν可以连续调节。其谐振频率由样品线圈的并联电容决定。所谓边缘振荡器是指振荡器被调谐在临界工作状态，这样不仅可以防止核磁共振信号的饱和，而且当样品有微小的能量吸收时，可以引起振荡器的振幅有较大的相对变化，从而提高了检测核磁共振信号的灵敏度。
2、图3中的射频放大器，由边缘振荡器输出的射频信号经放大后，一路输入检波器检波，另一路用以驱动频率计数器，显示输出频率ν（在十几兆赫范围）。
3、检波器：放大后的射频信号由检波器变换成直流信号。当射频信号的幅度发生变化时，这一直流信号也会发生变化（即幅度检波），它反映了核磁共振吸收信号的变化规律。
4、低频放大器：检波后的直流信号很弱（约数百微伏），低频放大器将这一信号放
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大至足够值后送入示波器的Y 轴端。
5、调制振荡器：为了能在示波器上连续观测到核磁共振吸收信号，需要在样品所在的空间使用调制线圈来产生一个弱的低频交变磁场B m ，叠加到稳恒磁场B 上去，使得样品¹H 核在交流调制信号的一个周期内，只要调制场的幅度及频率适当就可以在示波器上得到稳定的核磁共振吸收信号。
6、移相器（调相）：它能将输至X 轴的信号相位改变0~180°，从而实现二者的同步扫描。当磁场扫描到共振点时，可在示波器上观察到两个形状对称的蝶形共振信号波形，它对应于调制磁场B m 一周内发生两次核磁共振，再通过调相把波形调节到示波器荧光屏中心并使两峰重合，这时¹H 核共振频率和磁场满足共振条件：ω0=γN B 0。 49
实验方法
公式⑾告诉我们，外磁场B 0一定时，共振频率ω0就是一定的。当ω=ω0时，样品吸收射频场的能量最大，即出现共振。观察共振现象的最好手段是示波器，但示波器只能观察交变信号，所以必须想办法使核磁共振信号交替地出现。有两种方法可以达到这一目的：一种是调场法，另一种是调频法，两种方法完全等效。根据NMR 条件ω0=γN B 0，通过固定ω而逐步改变B ，使之达到共振点，称之为调场法。其优点是简单易行，确定共振频率ω0较准确，缺点是需要安装亥姆霍兹线圈，很不方便，有时甚至不容许。通过固定B 而逐步改变ω的方法，称之为调频法。此法直观易懂，故实验采用调频法。具体作法如下：
1. 调频移相法：
在示波器采用外扫描工作方式时，其X 轴灵敏度为2－5V/DIV，Y 轴在0.1－2V/DIV选定B （1.5－2.1A ），逐步改变ω办法，使之达到共振点。同时，让一小的50Hz 正弦交流电（0.3－0.7A ）加到磁铁的调制线圈上，并同时分出一路，通过移相器接到示波器的X 轴，以实现二者的同步扫描，当磁场描到共振点时，可在示波器荧光屏上那股观察到如图4的两个对称的蝶型信号波形。它对应于调制磁场B m 一个周期内发生两次核磁共振的结果。再细心调解频率把波形调节到示波器荧光屏的中心位置，且使两峰等高、等宽、对称。再调节移相旋钮，使两峰重合，这时达到共振状态。
2．调频内扫法：
再示波器采用内扫描工作方式时，X 轴灵敏度为5毫秒/度，Y 轴灵敏度可根据信号幅度大小在0.1－0.5V 之间选择。为了便于观察共振信号，首先选定磁场电流1.5－2.1A ，再加射频场B 1和B m ，如图5所示。
固定B 0，让B 1的频率ω连续变化通过共振区，当ω=ω0=γB 0时，
即出现共振信号，50
由于技术上的原因，一般在磁场B 0上叠加－交变低频调制磁场B m ，使样品所在的实际磁
' 场为B 0＋B m ，如图5（a ）所示，相应的进动频率ω0=γ(B 0+B m ) ，此时只要将射频场
的角频率ω调节到ω0的变化范围内，则当B m 变化使B 0＋B m 扫过ω所对应的共振磁场B ¹时，则共振信号间距相等且相邻两信号时间间隔应为10毫秒，记录下此时的共振频率。如图5（b ）所示。
实验内容
1、用水做样品，观察质子（¹H ）的核磁共振吸收信号，并精确测量外磁场B 0。 实验时首先把被测样品装入边缘振荡器的回路中，并把这个含有样品的线圈放到稳恒磁场中。线圈放置的位置必需保证使线圈产生的射频磁场方向与稳恒磁场方向垂直。然后通过“调频法”观察质子（¹H ）的核磁共振吸收信号，并做记录。
通过“调频法”，测出与待测磁场相对应的共振频率νH ，可由公式⑾算出被测磁场强度：
B 0=' ' ω02πνH （15） =γH γH
式中γH 为质子旋磁比，γH =2. 6752213⨯102MHz/
2、用聚四氟乙烯棒样品，观察19F 的核磁共振现象，并测定其旋磁比γF ，朗德因子g F 和自旋核磁矩μI 。
由于本19F 的核磁共振信号比较弱，观察时要特别细心。应用“调频法”，找到共振吸收信号，测出射频频率νF 和相对应的磁场B F ，即可算出19F 的旋磁比γF 。在这里B F =B 0=2πνH
γH 代入下式：
γF =2πνF νF =γH （16） B F νH
其中νF 和νH 分别为19F 和1H 的共振频率，γH 是质子旋磁比。
由μI =g F μN (P I / ) =γF P I 可得：g F =γF （17），μN = 5.0507866 ³10-27J/T， μN
=h =1. 0545726⨯10-34J ²S 。 2π
因P I = I ， 由μI =g F μN (P I / ) 得：
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μI =g F μN I =1g F μN （18） 2
式中I 为自旋量子数，19F 的I 为1/2。
为了培养独立工作能力，具体实验步骤由实验者自行拟定。
思考题
1、 做¹H 核的NMR 实验，为什么用水作样品？
2、 产生NMR 的条件是什么？
3、 B 0、B 1、B m 的作用是什么？如何产生？他们有什么区别？
4、 试述观测核磁共振的实验方法。（移相法和内扫法）
注意事项
1、磁极面是经过精心抛光的软铁，要防止损伤表面，以免影响磁场的均匀性。
2、样品线圈的几何形状和绕线状况，对吸收信号的质量影响较大，在安放时应注意保护，不要把保护罩脱掉，防止变形及破裂。
3、适当提高射频幅度可提高信噪比，然而过大的射频幅度会引起边缘振荡器的自激。
4、为延长系统使用寿命，关机前，磁场电流和扫场电流应调至空位，再关机！
参 考 文 献
[1] 陈泽民 《近代物理与高新技术物理基础——大学物理续编》 清华大学出版社2001.4
[2] 张孔时 丁慎训主编 《物理实验教程（近代物理实验部分）》清华大学出版社1991.7
[3] “核磁共振实验仪”使用说明书 北京大华无线电仪器厂 2001.12
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