电感线圈的磁饱和简析

电感线圈的磁饱和简析

我们都应该知道一个现象,往一杯水中不断加入盐,盐会被水慢慢溶解,当盐的量去到了某一个程度的时候,盐不再会在水里边溶解。也就是说这杯水此刻已经达到了自身所能溶化的最多的盐,我们说这杯水中的盐已经达到了“饱和”。

电感器用绝缘导线绕制的各种线圈称为电感。用导线绕成一匝或多匝以产生一定自感量的电子元件,常称电感线圈。

同样的一个道理,当电流通过线圈会产生磁场,而在线圈中电流的增加将同时把磁场强度也一并的增加,但是这个增加不是无限度的。在线圈的导磁体内磁场达到某一限度以后,电流的增强也同样不能使得磁场强度增加。这时,我们也认为在这个线圈和水里的盐一样已经达到了“饱和”状态,我们可以将之称为“磁饱和”,而能够使这个电感达到磁饱和时的电流强度,被认为是该电感的饱和电流。

电感磁饱和的原因:电子围绕着原子外层轨道旋转,电子在每一层的旋转过程中都会产生微弱的磁场,每一层的磁场都是不一样的,所以方向也不同,但其中的作用力为零,没有磁性。当一线圈通电流,同样会产生磁场,磁力线穿过磁性材质以后,电子开始转动,线圈产生的磁力线被消除,线圈电流越加大,磁性材料电子就会更多改变的旋转方向,所有都会磁性材料电子旋转方向都相同时,磁饱和因此而产生。

影响线圈的磁饱和的因素有:当材质的磁路截面积越大,流过的电流越小,线圈匝数越小,就越不容易磁饱和;反之当材质的磁路截面积越小,流过的电流越大,线圈匝数越大,就越发容易达到磁饱和。所以功率越大的变压器,体积就越大(磁路截面积大);大电流滤波电感中有很大的直流电流,很容易出现磁饱和。除了用线圈的外形外,磁路中还要加入空气隙,也可以增大磁阻,避免出现磁饱和。

电磁感应是他电力设备的操作的基础。电磁感应原理用于很多产品和系统,包括:门禁系统、感应马达、数码通读、发电机、玩具线圈、变压器、无线充电器、电感器、电磁感应灯、电磁炉、电磁悬浮列车···等等。本文出自福鹰,未经同意禁止转载

备注:公式参考

1、电路中感应电动势的大小,跟穿过这一电路的磁通变化率成正比。

感应电动势ε表示,即ε=nΔΦ/Δt 这是就是电磁感应定律

2、电磁感应定律最基本的公式是e=-n(dΦ)/(dt)

在时域上表达式为 e(t) = -n(dΦ)/(dt),e表示是时间t的函数

在复频域上表达式为 E = -jwnΦ,其中的Φ,E表示向量

如果只看大小|E| = n|-(dΦ)/(dt)|

电感线圈的磁饱和简析

我们都应该知道一个现象,往一杯水中不断加入盐,盐会被水慢慢溶解,当盐的量去到了某一个程度的时候,盐不再会在水里边溶解。也就是说这杯水此刻已经达到了自身所能溶化的最多的盐,我们说这杯水中的盐已经达到了“饱和”。

电感器用绝缘导线绕制的各种线圈称为电感。用导线绕成一匝或多匝以产生一定自感量的电子元件,常称电感线圈。

同样的一个道理,当电流通过线圈会产生磁场,而在线圈中电流的增加将同时把磁场强度也一并的增加,但是这个增加不是无限度的。在线圈的导磁体内磁场达到某一限度以后,电流的增强也同样不能使得磁场强度增加。这时,我们也认为在这个线圈和水里的盐一样已经达到了“饱和”状态,我们可以将之称为“磁饱和”,而能够使这个电感达到磁饱和时的电流强度,被认为是该电感的饱和电流。

电感磁饱和的原因:电子围绕着原子外层轨道旋转,电子在每一层的旋转过程中都会产生微弱的磁场,每一层的磁场都是不一样的,所以方向也不同,但其中的作用力为零,没有磁性。当一线圈通电流,同样会产生磁场,磁力线穿过磁性材质以后,电子开始转动,线圈产生的磁力线被消除,线圈电流越加大,磁性材料电子就会更多改变的旋转方向,所有都会磁性材料电子旋转方向都相同时,磁饱和因此而产生。

影响线圈的磁饱和的因素有:当材质的磁路截面积越大,流过的电流越小,线圈匝数越小,就越不容易磁饱和;反之当材质的磁路截面积越小,流过的电流越大,线圈匝数越大,就越发容易达到磁饱和。所以功率越大的变压器,体积就越大(磁路截面积大);大电流滤波电感中有很大的直流电流,很容易出现磁饱和。除了用线圈的外形外,磁路中还要加入空气隙,也可以增大磁阻,避免出现磁饱和。

电磁感应是他电力设备的操作的基础。电磁感应原理用于很多产品和系统,包括:门禁系统、感应马达、数码通读、发电机、玩具线圈、变压器、无线充电器、电感器、电磁感应灯、电磁炉、电磁悬浮列车···等等。本文出自福鹰,未经同意禁止转载

备注:公式参考

1、电路中感应电动势的大小,跟穿过这一电路的磁通变化率成正比。

感应电动势ε表示,即ε=nΔΦ/Δt 这是就是电磁感应定律

2、电磁感应定律最基本的公式是e=-n(dΦ)/(dt)

在时域上表达式为 e(t) = -n(dΦ)/(dt),e表示是时间t的函数

在复频域上表达式为 E = -jwnΦ,其中的Φ,E表示向量

如果只看大小|E| = n|-(dΦ)/(dt)|


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