固体热膨胀系数的测量，
【实验目的】：
1. 测定铜管的线膨胀系数；
2. 学会用光杠杆方法测量微小长度的变化；
【实验原理】
当固体温度升高时，固体内微粒间距离（他们间平衡间的距离）增大，结果发生固体的热膨胀现象，因热膨胀所造成的长度的增加，称为线膨胀。设温度为t 0℃时长度为L 0 的金属杆，当温度升至t 时，其长度为L ，则：
L=L 0× [1+α(t-t0)]
(1) 其中 α称为线膨胀系数，其数值因材质的不同而不同，这反映了不同物质有不同的热性质。严格的说，同一材质的线膨胀系数，因温度的不同也有些改变，但改变很小。所以通常用平均线膨胀系数：α=ΔL/[L0(t-t0)]
（2）其中 ΔL 是温度从 t 0升至t 时金属杆所增加的长度。线膨胀系数α在数值上等于：ΔL=[d（S-S 0）]/(2D)
当温度升至高一度时，金属杆每单位长度的伸长量。
但由于固体的线膨胀系数很小，所以ΔL 不能用通常的米尺或游标尺来测量，在实验中，我们借助光杠杆的方法来测量，由光杠杆的原理可知（参见“杨氏模量”实验）：
（3）所以α=d(S-S0)/[2DL0(t-t0)]
（4）其中 d 为光杠杆下端刀口到后足尖垂足距离，S 、S 0、分别为t 、t 0温度时标尺上的对应读数。D 为镜面到标尺的垂直距离。L 0为被测量铜管的原长度。
令(S-S0)/(t-t0)=K则(1)式可写为α=dK/(2DL)
【实验内容】
1记录铜管的长度L 0及温度t 0℃。
2调好光杠杆及望远镜（调节方法同“杨氏模量”实验）记录标尺的初读数（）。 3将调压电位器放置零端，接通电源，调节电位器旋钮，使指示灯发出微弱的光亮。
4观察温度计的温度变化以及望远镜中的读数，每当温度变化10.0℃左右时，记录与的值，直至温度上升至90℃左右。
5用米尺测量光杠杆镜面到标尺的距离D ，然后把光杠杆取下，测量d 值。
6以为(t-t0) 横坐标，(S-S0) 为纵坐标，以实验数据作(S-S0)~ (t-t0) 曲线，用两点法求斜率K ，计算α值。
7记录测量的L 0、t 、S 、D 各量所使用的量具的最小刻度，从而计算线膨胀系数的相对误差、绝对误差，得出测量结果。 ，
【数据处理】
【实验结论】
-
固体热膨胀系数的测量，
【实验目的】：
1. 测定铜管的线膨胀系数；
2. 学会用光杠杆方法测量微小长度的变化；
【实验原理】
当固体温度升高时，固体内微粒间距离（他们间平衡间的距离）增大，结果发生固体的热膨胀现象，因热膨胀所造成的长度的增加，称为线膨胀。设温度为t 0℃时长度为L 0 的金属杆，当温度升至t 时，其长度为L ，则：
L=L 0× [1+α(t-t0)]
(1) 其中 α称为线膨胀系数，其数值因材质的不同而不同，这反映了不同物质有不同的热性质。严格的说，同一材质的线膨胀系数，因温度的不同也有些改变，但改变很小。所以通常用平均线膨胀系数：α=ΔL/[L0(t-t0)]
（2）其中 ΔL 是温度从 t 0升至t 时金属杆所增加的长度。线膨胀系数α在数值上等于：ΔL=[d（S-S 0）]/(2D)
当温度升至高一度时，金属杆每单位长度的伸长量。
但由于固体的线膨胀系数很小，所以ΔL 不能用通常的米尺或游标尺来测量，在实验中，我们借助光杠杆的方法来测量，由光杠杆的原理可知（参见“杨氏模量”实验）：
（3）所以α=d(S-S0)/[2DL0(t-t0)]
（4）其中 d 为光杠杆下端刀口到后足尖垂足距离，S 、S 0、分别为t 、t 0温度时标尺上的对应读数。D 为镜面到标尺的垂直距离。L 0为被测量铜管的原长度。
令(S-S0)/(t-t0)=K则(1)式可写为α=dK/(2DL)
【实验内容】
1记录铜管的长度L 0及温度t 0℃。
2调好光杠杆及望远镜（调节方法同“杨氏模量”实验）记录标尺的初读数（）。 3将调压电位器放置零端，接通电源，调节电位器旋钮，使指示灯发出微弱的光亮。
4观察温度计的温度变化以及望远镜中的读数，每当温度变化10.0℃左右时，记录与的值，直至温度上升至90℃左右。
5用米尺测量光杠杆镜面到标尺的距离D ，然后把光杠杆取下，测量d 值。
6以为(t-t0) 横坐标，(S-S0) 为纵坐标，以实验数据作(S-S0)~ (t-t0) 曲线，用两点法求斜率K ，计算α值。
7记录测量的L 0、t 、S 、D 各量所使用的量具的最小刻度，从而计算线膨胀系数的相对误差、绝对误差，得出测量结果。 ，
【数据处理】
【实验结论】
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